CST入門18-激勵源之平面波激勵
通過平面波激勵源，可以模擬來自觀測對象遠距離處的入射波。結(jié)合遠場監(jiān)視器，可以計算RCS。
輸入的激勵平面波信號由自定義的電場矢量值（單位：V/m）歸一化。平面波激發(fā)的相位參考位置是全局 WCS 的原點 (0,0,0)。
激發(fā)平面波時，需要滿足幾個條件。
平面波激勵無限周期結(jié)構(gòu)時，推薦使用unit cell近似。
邊界條件和背景材料
激發(fā)平面波時，必須滿足幾個條件。首先，在入射方向上必須定義開放邊界條件。在下圖中，一個平面波以(1, 1, 1)方向通過計算域。全部邊界設(shè)置為開放邊界。
當(dāng)使用平面波源時，其他激勵端口不得位于邊界條件上。background空間應(yīng)為均勻的normal材料，不能用導(dǎo)電材料。
Multilayered background多層背景
材料層的排列可以通過平面波源來激勵（目前僅適用于四面體網(wǎng)格的頻域求解器）。每個層代表一個均勻材料塊，在兩個方向上延伸到無限遠。該材料是各向同性的，并且可以是有損的。堆疊上下的區(qū)域被視為其相鄰層的擴展。Decoupling planes用于分割層和層。
多層背景可以在“Background properties”對話框中使用編輯器進行定義。層可以在x、y或z方向上定義。還有一個自動檢測算法，用于在模型中手動構(gòu)建z方向上的多層背景。
Decoupling plane解耦面
如果計算域被一個無限延伸的金屬平面穿過，需要將其定義為解耦平面。任何與邊界相接觸的PEC平面都會自動檢測為解耦平面。如果檢測失敗或出現(xiàn)錯誤，可以在Plane Wave對話框中手動定義解耦平面。僅支持與笛卡爾坐標(biāo)軸對齊的解耦平面。如果要模擬有限PEC結(jié)構(gòu)，在邊界條件設(shè)置中中添加額外空間。
使用解耦面可以限制平面波的激勵范圍，并包含反射波。下圖展示了解耦面（用粉色框標(biāo)記）的效果，后方可見典型的干涉圖案。此外，解耦面還會影響結(jié)構(gòu)的RCS。PEC平面的RCS定義為零。
Polarization極化
平面波激勵可以定義三種不同的極化方式：線、圓或橢圓極化。對于線極化，存在一個電場矢量與固定方向的激發(fā)平面。這個電場矢量根據(jù)使用的excitation signal改變大小。線極化顯示為紅色平面，帶有綠色電場矢量和藍色磁場矢量：
圓極化或橢圓極化的情況下，存在兩個互相垂直的電場矢量在激發(fā)平面內(nèi)。每個矢量都定義了一個線極化平面波。如果同時激發(fā)這兩個線性極化平面波，則得到的平面波是橢圓極化的。橢圓極化的定義可能會產(chǎn)生特殊情況即圓極化和線極化。
電場矢量的圓極化或橢圓極化是根據(jù)激勵信號同時激發(fā)兩個電場矢量，具有一定的時間延遲。這個時間延遲是針對給定參考頻率和兩個電場矢量之間的相位差計算出來的。兩個電場矢量的大小可能不同，軸比定義了第一個（主）電場矢量和垂直的第二個矢量之間大小的比。
線極化平面波的特殊情況是當(dāng)兩個電場矢量之間的相位差為0或180度時。圓極化的軸比始終為1，相移始終為+90或-90度。因此，圓極化只有兩種可能的配置：左旋和右旋圓極化。圓極化以綠色的圓弧顯示，從主電場向量（灰色）開始使用箭頭表示使用左旋或右旋圓極化。
如果相位差不等于+90或-90度，或者軸比不等于1，則是橢圓極化。橢圓極化的顯示方式類似于圓形極化，用一個橢圓弧表示其極化方向和大小。
如果在參考頻率處相位差為正，則對于在參考頻率處定義的電場監(jiān)測器，主場矢量達到最大值時的相位為0度。如果相位差為負，則電場監(jiān)測器在參考頻率下記錄的場之間將存在額外的相位差，并且在平面波定義可視化時將顯示為綠色箭頭。
右旋圓極化平面波的空間場分布在固定時間內(nèi)呈現(xiàn)出左旋方向沿傳播方向的旋轉(zhuǎn)：
